Réflexion (physique)

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Le rayon incident arrive sur la surface et est réfléchi. Les angles d'incidence et de réflexion sont identiques.

La loi de la réflexion en physique.

Matsimäe Pühajärv, Estonie.

La réflexion en physique est le brusque changement de direction d'une onde à l'interface de deux milieux. Après réflexion l'onde reste dans son milieu de propagation initial. De multiples types d'onde peuvent subir une réflexion, ainsi, les ondes électromagnétiques se réfléchissent sur les diélectriques ou les métaux, créant une réflexion vitreuse ou une réflexion métallique, les ondes acoustiques peuvent se réfléchir, ce qui est à l'origine de l'écho par exemple, les ondes électriques peuvent se réfléchir au raccord entre les câbles et les ondes mécaniques, telles les vagues ou les ondes sismiques peuvent aussi subir ce phénomène.

Il est possible dans certains cas d'amoindrir la réflexion des ondes à l'aide de traitements antireflet ou grâce à l'adaptation d'impédances.

Le phénomène de réflexion est connu depuis des siècles d'abord en optique, puis en acoustique. Elle suit des lois, dites lois de la réflexion :

Il y a égalité entre angle d'incidence et angle de réflexion.
L'onde réfléchie se propage dans le même milieu que l'onde incidente.

La manière dont les ondes sont modifiées par la réflexion dépend largement de leur type, de leur fréquence et des compositions des milieux dans lesquels les ondes évoluent.

Historique

Il semble que la première postulation de la loi de la réflexion aurait été faite par Euclide. À l'époque de l'école platonicienne, cette loi est déjà largement connue. Au cours du I^er siècle, Héron d'Alexandrie a étudié la réflexion sur différents miroirs afin d'en déduire que la lumière emprunte à chaque fois « le chemin le plus court »^[1].

En 1500, Léonard de Vinci établit la première comparaison entre lumière et son, montrant que le son aussi peut être réfléchi. Il en déduit même en 1508 que la lumière comme le son sont de nature ondulatoire^[2].

À l'époque d'Isaac Newton et grâce à ses découvertes, le mécanisme de la réflexion de la lumière commence à être exploré. On croyait jusque là que la réflexion de la lumière, à la manière du principe du choc élastique, était le résultat du choc des particules de lumière avec la matière^[1]^,^[3]. La publication des études de Newton dans Opticks amènent alors à penser que la réflexion de la lumière est une force uniforme sur la surface des matériaux et qui agirait sur la lumière pour la repousser^[4].

C'est Newton aussi qui conçoit en 1666 les premiers télescopes réflectifs et non réfractifs^[3], la combinaison de ce télescope portant même son nom : télescope de Newton. Avec les télescopes de type grégorien, ce sont les premiers à utiliser des miroirs et non de grandes lentilles de verre.

Il faut attendre 1809 avant que ne soit découvert le phénomène polarisation par la réflexion suite aux travaux d'Étienne Louis Malus^[5]. C'est durant cette période que la théorie corpusculaire et la théorie ondulatoire de la lumière s'affrontent. Grâce aux travaux de James Clerk Maxwell et ses « équations de Maxwell », il devient possible de prouver et démontrer le phénomène de réflexion en électromagnétisme et expliquer par ailleurs la polarisation, notamment la polarisation par réflexion^[6].

Réflexion en optique

Article détaillé : Réflexion optique.

L'étude de la réflexion en optique est souvent nommée catoptrique^[7]. En optique on distingue en outre la réflexion spéculaire de la réflexion diffuse. La première s'opère sur des surfaces planes et permet une réflexion du faisceau lumineux dans une seule direction de l'espace suivant la loi de la réflexion, l'autre a lieu sur des surfaces rugueuses et réfléchit l'onde incidente dans toutes les directions de l'espace^[8].

Réflexion spéculaire

La réflexion spéculaire obéit à une des lois de Snell-Descartes.

Réflexion diffuse

Différentes modélisation de la réflexion d'un faisceau sur une surface, avec une diffusion dans tout l'espace, dans une région donnée, ou une réflexion spéculaire.

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Réflexion totale

Article détaillé : Réflexion totale.

Un cas particulier découlant de la réflexion totale est la réflexion totale frustrée. La réflexion totale frustrée n'est pas un phénomène de réflexion. Lorsqu'une onde est totalement réfléchie sur un dioptre il est possible de faire apparaître une onde électromagnétique progressive à partir de l'onde évanescente récupérée à la sortie du dioptre où a eu lieu la réflexion totale^[8].

Réflexion en électromagnétisme

En optique physique et plus généralement en électromagnétisme, on parle de « réflexion vitreuse » et de « réflexion métallique » pour les deux cas de réflexion pouvant avoir lieu pour des ondes électromagnétiques.

Réflexion vitreuse

La réflexion vitreuse se produit à l'interface entre deux matériaux diélectriques d'indices différents. Elle est produite par l'oscillation des dipôles de la matière excitée par l'onde incidente ; cette oscillation provoque une émission électromagnétique qui donne une onde réfléchie. On peut calculer la réflexion vitreuse à l'aide des coefficients de Fresnel^[9].

Réflexion métallique

La réflexion métallique se produit à l'interface entre un milieu quelconque et un métal. Elle est produite par l'excitation des électrons réémettant une onde réfléchie. Les électrons sont excités sur une épaisseur caractéristique appelée épaisseur de peau caractérisant la pénétration de l'onde électromagnétique dans le milieu métallique^[10]^,^[11]

Mécanique quantique

En mécanique quantique, le comportement de particules face à une barrière de potentiel peut être étudié. Ces particules, par analogie avec la mécanique classique, peuvent être « transmises » ou « réfléchies ». Les coefficients de réflexion et de transmission sont calculés comme le rapport des flux de particules constituant une onde plane^[12].

Il est possible de prendre l'exemple d'une particule de fonction d'onde $\psi (x,t) = \psi (x) e^{-i \frac{Et}{\hbar}}$ et d'un potentiel tel que :

\begin{cases} 0 \Leftrightarrow x \in \mathbb{R}_-^* \\ V_0 \Leftrightarrow x \in \mathbb{R}_+^* \end{cases}

Dans le cas où E, l'énergie, est inférieure à V₀, les solutions de l'équation de Schrödinger en mode stationnaire, c'est-à-dire indépendante du temps, sont telles que suit :

\begin{cases} \psi (x)=e^{ikx} + \xi e^{-ikx} \Leftrightarrow x \in \mathbb{R}_-^* \\ \psi (x)=\beta e^{-i\kappa x} \Leftrightarrow x \in \mathbb{R}_+^* \end{cases}

, où

k=\frac{\sqrt{2mE}}{\hbar}

\kappa=\frac{\sqrt{2m(V_0-E)}}{\hbar}

La continuité de la fonction d'onde amène alors :

\xi = \frac{k - i \kappa}{k + i \kappa}

, dont le module au carré est égal à 1.

Lorsque l'énergie de la particule est plus faible que le potentiel à passer, l'onde est, par analogie avec la mécanique classique, totalement réfléchie puisque l'onde incidente a la même intensité que l'onde réfléchie. En outre, la fonction d'onde du côté du potentiel est une fonction exponentielle décroissante, similaire à l'onde évanescente en électromagnétisme.

Lors que E est supérieure à V₀, les solutions sont alors :

\begin{cases} \psi (x)=\xi_+ e^{ikx} + \xi_- e^{-ikx} \Leftrightarrow x \in \mathbb{R}_-^* \\ \psi (x)=\beta_+ e^{i\kappa x} + \beta_- e^{-i\kappa x} \Leftrightarrow x \in \mathbb{R}_+^* \end{cases}

, où cette fois

\kappa=\frac{\sqrt{2m(E-V_0)}}{\hbar}

Si la particule provient du potentiel nul et arrive au potentiel V₀, et en posant $\xi_+ = 1,\beta_-=0$ , on trouve les coefficients suivants :

\xi_- = \frac{k - \kappa}{k + \kappa}

^[12].

Réflexion en mécanique

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Réflexion en acoustique

Réflexion du son. Légende : eintreffender Schall = son incident, reflektierter Schall = son réfléchit.

Article détaillé : Réflexion acoustique.

Réflexion électrique

Le phénomène de réflexion pouvant s'appliquer à tout type d'onde, les ondes du champ électriques dans les lignes de tension peuvent subir des réflexions. Dans le cas des lignes avec et sans pertes, les terminaisons provoquent un phénomène de réflexion dont le facteur dépend de la nature de la terminaison.

Une terminaison résistive possède un facteur de réflexion pouvant aller -1 à 1, là où une terminaison inductive ou capacitive ne possède pas de valeur facilement déterminable^[13].

Dans les terminaisons résistives, il est possible de supprimer l'onde réfléchie en ajustant la résistance pour lui donner la valeur de l'impédance caractéristique de la ligne^[13].

Une ligne ouverte ou un court-circuit sont assimilables à un phénomène de réflexion totale^[13].

Grandeurs en rapport avec la réflexion

Coefficient de réflexion

Article détaillé : Coefficient de Fresnel.

Quel que soit le domaine, on définit souvent un coefficient de réflexion permettant de caractériser le comportement du milieu par rapport à l'onde incidente. Le coefficient de réflexion peut être définit en amplitude ou en intensité.

Le coefficient de réflexion en amplitude est défini comme suit :

r=\frac{A_r}{A_i}

Où r est le plus souvent un nombre complexe dont la phase permet de déduire le déphasage entre l'onde réfléchie d'amplitude A_r et l'onde incidente d'amplitude A_i^[14].

Le coefficient de réflexion en intensité en découle comme suit : $R=|r|^2$ .

Albédo

Article détaillé : Albédo.

L'albédo d'un matériau est déterminé par sa capacité à réémettre un rayonnement incident. Très utilisée en radiométrie et en photométrie, cette grandeur est définie comme :

A=\frac{F_\text{é}}{F_{i}}

Qui est le rapport du flux réémis F_é par réflexion spéculaire et diffuse, exceptant donc l'émission thermique du corps, et le flux incident F_i. Un corps noir a un albédo de 0 et un miroir parfait un albédo de 1. Étant un rapport de flux et caractéristique d'un matériau, l'albédo dépend de l'état de surface du matériau ainsi que de l'angle d'incidence de la source et de sa fréquence^[15].

Applications

La réflexion est utilisée en géophysique dans le cadre de la réflexion sismique, une technique d'analyse des sédiments qui a vu le jour au cours des années 1950 et représente 94 % des dépenses en géophysique dans le monde en 1991, une proportion essentiellement due à l'utilisation de cette technique dans le domaine pétrolier^[16].

Notes et références

1 2 Balland 2007, p. 4-5
↑ Balland 2007, p. 12
1 2 Balland 2007, p. 9-10
↑ Winckler 1748, p. 93-94
↑ Balland 2007, p. 18
↑ Balland 2007, p. 24
↑ Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 76
1 2 Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 473-474
↑ Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 474
↑ Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 473
↑ « Réflexion métallique par une surface lisse », sur Techniques de l'ingénieur
1 2 Basdevant, Dalibard et Joffre 2002, p. 67-71
1 2 3 Gardiol et Neirynck 2002, p. 40-41
↑ Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 98
↑ Taillet, Febvre et Villain 2009, p. 15
↑ Henry 1997, p. 1

Bibliographie

Richard Taillet, Pascal Febvre et Loïc Villain, Dictionnaire de physique, De Boeck, coll. « De Boeck Supérieur »,‎ novembre 2009, 754 p.
Bernard Balland, Optique géométrique, Presses polytechniques universitaires romandes,‎ 2007, 860 p.
Johann Heinrich Winckler, Essai sur la nature, les effets et les causes de l'électricité, avec une description de deux nouvelles machines à électricité, Paris, Sébastien Jorry,‎ 1748, 156 p.
Jean-Louis Basdevant, Jean Dalibard et Manuel Joffre, Mécanique quantique, Éditions École Polytechnique,‎ 2002, 520 p. (lire en ligne)
Fred Gardiol et Jacques Neirynck (dir.), Électromagnétisme, vol. 3, Presses polytechniques universitaires romandes,‎ 2002, 445 p. (ISBN 2-88074-508-x, lire en ligne)
Georges Henry, La Sismique réflexion : Principes et développements, Paris, TECHNIP,‎ 1997, 172 p. (ISBN 2-7108-0725-4, lire en ligne)

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